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先前名稱該獎(jiǎng)項(xiàng)最早稱為AwardforExtraordinaryScientificAchievement。1958年改名為TheCarl-GustafRossbyAwardforExtraordinaryScientificAchievement，1963年改為今名。歷年得主1951HurdCurtisWillett1953卡爾-古斯塔夫·羅斯貝1955JeromeNamias1956約翰·馮·諾伊曼1960雅各布·比耶克尼斯（英語：JacobBjerknes）與埃里克·帕爾門（英語：ErikPalmén）1961VictorP.Starr1962BernhardHaurwitz1963HarryWexler，追授1964JuleG.Charney1965昂納特·埃里森（英語：ArntEliassen）1966ZdenekSekera1967DaveFultz1968維爾納·索米1969...

比較公式一個(gè)物體的史瓦西半徑與其質(zhì)量呈正比，其比例常數(shù)中僅有萬有引力常數(shù)和光速出現(xiàn)。史瓦西半徑的公式，其實(shí)是從物件逃逸速度的公式衍生而來。它將物件的逃逸速度設(shè)為光速，配合萬有引力常數(shù)及天體質(zhì)量，便能得出其史瓦西半徑。當(dāng)中，把常數(shù)的數(shù)值計(jì)算，這條公式也可寫成rs{\displaystyler_{s}}的單位是“米”，而m{\displaystylem}的單位則是“千克”。要注意的是，雖然以上公式能計(jì)算出準(zhǔn)確數(shù)值，但需透過廣義相對(duì)論才能夠正確推導(dǎo)出史瓦西半徑。有人認(rèn)為牛頓力學(xué)及廣義相對(duì)論能導(dǎo)出相同結(jié)果，純粹是巧合而已，但也有人認(rèn)為這暗示著尚未被發(fā)現(xiàn)的理論。從牛頓力學(xué)出發(fā)下述為上式以經(jīng)典力學(xué)為依歸的推導(dǎo)過程，雖然結(jié)果與用廣義相對(duì)論得出的解不謀而合，也不能視為正確，因牽涉到光速，而必須作相對(duì)性的修正，僅供參考。設(shè)一物體a{\displaystylea}質(zhì)量為ma{\displaystylem_{a...

史瓦西度規(guī)利用史瓦西坐標(biāo)，史瓦西度規(guī)可以表示成如下形式：其中G{\displaystyleG}是引力常數(shù)，M{\displaystyleM}解釋為產(chǎn)生引力的物體之質(zhì)量，而是二維球面(2-sphere)上的標(biāo)準(zhǔn)度規(guī)（即：立體角的標(biāo)準(zhǔn)單元）。常數(shù)稱作史瓦西半徑，在史瓦西解中扮演關(guān)鍵角色。史瓦西度規(guī)實(shí)際上是真空?qǐng)龇匠痰慕馕鼋?，意思上表示其僅在引力來源物體以外的地方能夠成立。也就是說，對(duì)一半徑R{\displaystyleR}之球狀體，此解僅在r>R{\displaystyler>R}時(shí)成立。然而，若R{\displaystyleR}少于史瓦西半徑rs{\displaystyler_{s}}，此時(shí)解描述的是一個(gè)黑洞（見下文）。為了要描述引力來源物體內(nèi)部與外部兩者的引力場(chǎng)，史瓦西解必須跟一個(gè)適當(dāng)?shù)膬?nèi)部解在r=R{\displaystyler=R}處相洽。注意到當(dāng)M→→-->0{\d...