亚洲国产区中文,国产精品91高清,亚洲精品中文字幕久久久久,亚洲欧美另类久久久精品能播放

與其它物理量的關(guān)系

對于純電阻線路，電導(dǎo) G {\displaystyle G\,\!} 與電阻 R {\displaystyle R\,\!} 的關(guān)系方程為

歐姆定律是

其中， V {\displaystyle V\,\!} 是電壓， I {\displaystyle I\,\!} 是電流。

所以，可以得到 歐姆電導(dǎo)定律 的關(guān)系方程：

請注意，當(dāng)阻抗是復(fù)值時，這些關(guān)系方程不成立。這時，電導(dǎo)與電納 B {\displaystyle B\,\!} 和導(dǎo)納 Y {\displaystyle Y\,\!} 的關(guān)系方程為

或者，

其中， j {\displaystyle j\,\!} 是虛數(shù)單位。

一個截面面積為 A {\displaystyle A\,\!} ，長度為 ? ? --> {\displaystyle \ell \,\!} 的物體，其電導(dǎo) G {\displaystyle G\,\!} 可以由電導(dǎo)率 σ σ --> {\displaystyle \sigma \,\!} 求得：

電路等效電導(dǎo)的運(yùn)算

從基爾霍夫電路定律，我們可以演繹電導(dǎo)元件的綜合法則。

并聯(lián)電路

給予兩個并聯(lián)的電導(dǎo)元件 G 1 {\displaystyle G_{1}\,\!} 、 G 2 {\displaystyle G_{2}\,\!} 。這兩個電導(dǎo)元件兩端的電壓必相等。按照基爾霍夫電流定律，總電流 I e q {\displaystyle I_{eq}\,\!} 是

其中， I 1 {\displaystyle I_{1}\,\!} 、 I 2 {\displaystyle I_{2}\,\!} 分別為通過電導(dǎo)元件 G 1 {\displaystyle G_{1}\,\!} 、 G 2 {\displaystyle G_{2}\,\!} 的電流。

將歐姆電導(dǎo)定律的方程代入，可以得到

所以，等效電導(dǎo) G e q {\displaystyle G_{eq}\,\!} 是

串聯(lián)電路

給予兩個串聯(lián)的電導(dǎo)元件 G 1 {\displaystyle G_{1}\,\!} 、 G 2 {\displaystyle G_{2}\,\!} 。通過這兩個電導(dǎo)元件的電流必相等。按照基爾霍夫電壓定律，總電壓 V e q {\displaystyle V_{eq}\,\!} 等于兩個電導(dǎo)元件兩端的電壓 V 1 {\displaystyle V_{1}\,\!} 、 V 2 {\displaystyle V_{2}\,\!} 的總和：

將歐姆電導(dǎo)定律的方程代入，可以得到

所以，等效電導(dǎo) G e q {\displaystyle G_{eq}\,\!} 是

重新編排，

小信號元件電導(dǎo)

我們可以應(yīng)用電導(dǎo)于電子元件，像晶體管或二極管。通常，我們會采用小信號模型（ small-signal model ），在一個給定的直流操作點(diǎn)，稱為Q-點(diǎn)（ Q-point ），相關(guān)的元件方程會被線形化。所得到的小信號元件電阻的倒數(shù)，就是小信號元件電導(dǎo)。若想知道更詳細(xì)資料，請參閱爾利效應(yīng)。

參考文獻(xiàn)

Halliday, David; Robert Resnick, Jearl Walker. Fundamental of Physics 7th. USA: John Wiley and Sons, Inc. 2005. ISBN 0-471-23231-9.

參閱

西門子 (單位)

免責(zé)聲明：以上內(nèi)容版權(quán)歸原作者所有，如有侵犯您的原創(chuàng)版權(quán)請告知，我們將盡快刪除相關(guān)內(nèi)容。感謝每一位辛勤著寫的作者，感謝每一位的分享。